Werner Heisenberg (Sciences & Techniques)

« supérieur à un niveau inférieur, en tout semblable à l'émission spontanée des noyaux radioactifs ; et B, pour latransition induite ou forcée d'un niveau à un autre, sous l'influence du rayonnement extérieur (absorption etémission).

Dans ce raisonnement, le rôle du principe de correspondance était essentiel, autant que celui des lois duhasard. Conformément au premier postulat de la théorie de Bohr, complété par les conditions de quantification de Bohr-Sommerfeld, un état stationnaire de l'atome est représenté, pour simplifier, par un électron décrivant une orbitepériodique stable.

Suivant les idées classiques de Maxwell et Lorentz, ce mouvement d'une particule électriqueentraîne l'émission d'un rayonnement lumineux par création d'ondes électromagnétiques dont la fréquence est celledu mouvement orbital périodique, accompagnée de ses divers harmoniques, et dont l'intensité et la polarisation sontdirectement liées aux coefficients du développement de Fourier des coordonnées de la trajectoire.

(Ce rayonnementdevrait d'ailleurs, par la perte d'énergie, entraîner à la longue l'instabilité de l'orbite, si les idées classiques restaientvalables.) Réciproquement, on peut dire que, du point de vue classique, la connaissance du rayonnement émis parl'atome, en fréquence, intensité et polarisation, équivaut entièrement à la description du mouvement de l'électronsur sa trajectoire dans l'atome. Mais, conformément au second postulat de Bohr, ce qu'on observe en réalité dans le spectre optique rayonné parl'atome, ce sont des fréquences proportionnelles aux différences entre deux niveaux d'énergie de l'atome.

Le tableaudes fréquences est donc un tableau à doubles indices, une matrice, pour employer le terme de l'algèbre.

Il en est demême pour les coefficients d'Einstein A, représentant de façon statistique les intensités et polarisations durayonnement.

On obtient ainsi par "correspondance" une description du rayonnement dans la théorie de Bohr.

Si l'onveut remonter du rayonnement au mouvement de l'électron à l'intérieur de l'atome, on peut calculer une matricecorrespondant à chacune des anciennes coordonnées q de l'électron et même une matrice pour toute autregrandeur, comme la quantité de mouvement p.

Mais on ne retrouve plus une trajectoire, lieu de coordonnées enfonction du temps, comme dans la théorie classique.

Cette notion a complètement disparu ; il n'y a plus dedescription spatio-temporelle du mouvement à l'intérieur de l'atome. Ce progrès dans l'expression théorique des faits expérimentaux est dû à Heisenberg.

Il se caractérise par l'abandonde toute description imagée, sous-jacente, qui ne résulterait pas directement des données empiriques.

Par un hardicoup d'aile, Heisenberg, en 1925, dépassant le niveau de l'empirisme, crée une nouvelle mécanique des quanta endécouvrant, par "correspondance", des relations mathématiques entre les matrices des éléments anciens dumouvement, coordonnées q et quantités de mouvement conjuguées p.

C'est par l'étude des règles d'addition et demultiplication des séries de Fourier classiques "correspondantes", ainsi que par ses études antérieures sur ladispersion (influence d'un champ lumineux extérieur sur les coefficients B de l'atome) faites avec Kramers, queHeisenberg a pu prouver la validité des équations classiques de la mécanique de Hamilton pour les matrices desvariables conjuguées p et q.

Il s'y ajoute la relation célèbre pq - qp = h/2 * i (i représente l'unité imaginaire del'algèbre, racine de moins l'unité), les grandeurs conjuguées entre elles étant représentées par des matrices non-commutables.

Cette relation qui contient la constante de Planck équivaut à la condition de quantification chez Bohr.On en déduit, pour les matrices correspondantes, les théorèmes de conservation de l'énergie, des quantités demouvement et des moments cinétiques.

La nouvelle mécanique des quanta se révéla plus puissante et plussatisfaisante que celle de Bohr, mais elle était d'un maniement pénible. En même temps, d'un pôle opposé de la théorie scientifique, un travailleur solitaire ouvrait brusquement à la théoriedes quanta une route royale : Louis de Broglie, en 1905, créait le concept d'onde associée au corpuscule matériel.Repris par Einstein, Schrödinger lui donna la forme finale de la mécanique ondulatoire en obtenant l'équation célèbrequi porte son nom.

Il n'eut pas de difficulté à montrer que les matrices de Heisenberg pouvaient se calculer par lemoyen de sa fonction d'onde.

Deux méthodes basées sur des points de départ si différents, l'une abstraite et fondéesur le discontinu, l'autre apparemment concrète, presque classique, fondée sur le continu, se révélaient identiquesquant à leurs résultats empiriques.

Restait à donner l'interprétation physique des deux théories.

Dès 1926, Born, quiavait tant contribué au développement de la mécanique des quanta avec Heisenberg, soutenait avec forcel'interprétation statistique : le carré du module de la fonction d'onde donne, par unité de volume, la probabilitérelative d'y trouver le corpuscule associé à l'onde.

C'est en étudiant les phénomènes de choc entre particules quecette interprétation s'était imposée le plus clairement. La fusion rapide de la mécanique des quanta et de la mécanique ondulatoire, due aux efforts de nombreuxchercheurs, Dirac tout particulièrement, a eu d'heureux effets.

La mécanique ondulatoire a imposé ses méthodesanalytiques plus simples ; par contre, la mécanique des quanta, fidèle à ses origines qu'on vient de rappeler, a faittriompher son interprétation probabiliste et a définitivement installé l'indéterminisme au sein de l'atome.

C'est en1927 que cette grande époque a atteint son point culminant avec le fameux mémoire de Heisenberg paru dans laZeitschrift fur Physik (tome 43) intitulé "Sur le contenu intuitif de la cinématique et la mécanique des quanta", oùl'auteur démontre et commente son célèbre principe d'indétermination.

Si, par une expérience physique, dégagée detoutes les causes habituelles d'erreur, on a pu déterminer la coordonnée q de position d'un corpuscule à l'intérieurd'un petit intervalle d'incertitude ou d'imprécision Ðq, alors, au même instant, on ne peut effectuer la mesure de laquantité de mouvement conjuguée p, à moins d'une incertitude Ðp et l'on a entre ces incertitudes ouindéterminations la relation de Heisenberg Ðp x Ðq = h.

La même relation d'incertitude est valable entre deuxgrandeurs conjuguées quelconques, comme un angle et son moment cinétique conjugué, ou le temps et l'énergie.

Leprincipe d'incertitude (ou d'indétermination, selon la nuance de pensée des auteurs) est une déduction forcée desfondements de la mécanique des quanta et possède le même caractère de solidité que les autres conséquencesphysiques les plus délicates de la théorie, comme l'énergie de l'atome d'hélium ou de la molécule d'hydrogène, sur. »