LES RAYONNEMENTS ÉLECTROMAGNÉTIQUES

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----- E Fig.

2 La rotation de 90 degrés qui am6ne E sur H, est celle d'un tire-bouchon qui aYIInceralt dans la direction de propagation .

tion de champs variables électriques et magnéti­ ques, associés perpe.ndiculairement.

L'ensemble forme un rayonnement électromagnétique, c'est- à­ dire un couplage énergétique dont Maxwell a pu montrer qu'il se propageait à la vitesse de la lumiè­ re dans le milieu considéré (fig.

2).

Si le générateur est alimenté par alternances éga­ les, il devient un oscillateur capable d'engendrer un champ électromagnétique variant de façon sinusoï­ dale au cours du temps.

Le champ électrique E à la sortie de l'oscillateur est représenté par l'expression Ez = E sinwt, oùwest la pulsation du champ au cours du temps t.

L'onde parvient à une certaine distance x du générateur au bout du temps T = x/c, puisque l'onde se déplace à la vitesse de la lumière c.

En ce point la variation du champ qui reste la même est accompagnée seulement d'un certain retard de phase cp.

Le champ au point considéré a donc l'expression suivante : Ez = E sin ( w t - cp ) Le champ électrique et le champ magnétique de l'onde sont en phase, et l'expression du champ magnétique est tout à fait similaire : Hy =_L sin (wt -cp).

#oC (VIde) f/0 étant la perméabilité magnétique dans le vide.

L'existence des champs couplés E etH entraî­ ne celle d'énergies localisées dans le milieu et variant périodiquement de façon synchrone.

L'on­ de électromagnétique se caractérise par sa lon­ gueur d'onde~ = 2 'J'(C/woù 2n/wcorrespond à la période du phénomène dont la fréquence de l'onde est donnée par v = c/,1 .

LES ONDES ÉLECTROMAGNÉTIQUES _ DANS LA MATIÈRE Une onde électromagnétique se propage indéfini­ ment dans le vide, sans diminution de son énergie, mais il n 'en est plus de même dans la matière, et l'on doit distinguer deux types de milieu : les dié­ lectriques et les conducteurs.

L'onde sinusoïdale s'amortit exponentiellement et très rapidement dans les milieux conducteurs ; au contraire, dans les milieux diélectriques assimilés à des milieux transparents, la radiation n'est pas absorbée (fig.

3).

En fait, la réalité est plus complexe, à l'excep­ tion peut-être des ondes hertziennes.

L'on sait que l ' absorption de certains milieux diminue fortement dans l'ultraviolet, et que tous les diélectriques pré- Fig.

3.

-Absorption d'une onde électromagnétique par un milieu conducteur. »